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電子-空穴復合發(fā)光效應 1952年,發(fā)現(xiàn)了硅、鍺半導體材料注入發(fā)光的現(xiàn)象。注入到半導體中的非平衡電子-空穴對以某種方式釋放多余的能量而回到初始平衡狀態(tài)。輻射光子是一種釋放能量的方式，但是由于鍺、硅都屬間接帶材料(導帶底與價帶頂不在動量空間的同一位置),為了滿足躍遷過程的動量守恒原則(圖4),這就要求大量聲子同時參與躍遷過程，屬多體過程。因此帶間復合發(fā)光的效率很低(小于0.01%)。許多化合物材料如GaAs、InGaAsP為直接帶材料(導帶底與價帶頂在動量空間同一位置)，帶間輻射躍遷過程幾乎無需聲子參與(圖5)。因此發(fā)光效率很高,大注入下內量子效率幾乎達一百 ，高 率的電子-空穴對復合發(fā)光效應是一切半導體發(fā)光器件的物理基礎。
AFAG Compact Schlitten CS12/90
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Siemens 6FC5247-0AA02-0AA0
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HNK01.1A-A075-E0050-A-500-NNNN
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